next up previous
След.: Общие уравнения для малых Выше: Магнитогидродинамические волны. Пред.: Магнитогидродинамические волны.

Введение.

Для начала напомним основные формулы гидродинамики идеальной жидкости Это уравнение непрерывности :

$\displaystyle \frac{d\rho}{dt}+\rho div(\vec{v})=0$ (1)

Уравнение Эйлера:

$\displaystyle \rho\frac{d\vec{v}}{dt}=\vec{f} - grad p$ (2)

Условие изоэнтропийности движения:

$\displaystyle \frac{ds}{dt}=0$ (3)

Закон сохранения энергия:

$\displaystyle \rho\frac{de}{dt}=-p div \vec{v}$ (4)

Напомним также, что под $ \frac{d}{dt}$ в данном случае понимается оператор субстанциональной производной, т.е. производная берется в точке жестко привязанной к частице жидкости При наличии магнитного поля возникают объемные силы действующие на жидкость - силы Лоренца. Она равна:

$\displaystyle \vec{f}=-\frac{1}{4 \pi} \vec{H}\times  rot \vec{H}$ (5)

Мы будем рассматривать жидкость без объемных зарядов, поэтому в формуле для силы Лоренца нет члена с напряженностью электрического поля. Напомним, что в хорошо проводящей жидкости электрическим полем, по сравнению с магнитным можно пренебречь. Также к уравнениям гидродинамики добавляются 2 уравнения для магнитного поля.

$\displaystyle div \vec{H}=0$ (6)
$\displaystyle \frac{\partial\vec{H}}{\partial t}=rot(\vec{v}\times\vec{H})$ (7)



root 2003-04-25